Нюон

Материал из свободной русской энциклопедии «Традиция»
Перейти к: навигация, поиск

Нюо́н — гипотетическая нейтральная частица, имеющая свойства мюона, но отличающаяся от него своим происхождением. Как необходимая новая частица нюон появился в теории бесконечной вложенности материи в 2009 году при объяснении эволюции элементарных частиц. [1] С точки зрения подобия уровней материи и SPФ-симметрии, аналогом нюона на уровне звёзд является белый карлик.

Происхождение[править]

В теории бесконечной вложенности материи предполагается, что эволюция основных уровней материи, к которым относятся уровень элементарных частиц и уровень звёзд, происходит по одним и тем законам. Отсюда следует, что хорошо разработанная теория звёздной эволюции может быть с соответствующими изменениями применена для описания возникновения и эволюции элементарных частиц. Подобие уровней материи приводит к выводу, что на уровне звёзд нейтроны соответствуют нейтронным звёздам, протоны соответствуют магнитарам, а электроны – дисконам или дискам, обнаруженным возле нейтронных звёзд. [2] Точно так же, аналогами пионов являются нейтронные звёзды минимально возможной массы, а аналогами мюонов являются белые карлики, остающиеся после распада нейтронных звёзд малой массы. Белые карлики возникают из звёзд главной последовательности в ходе естественной эволюции, когда заканчивается стадия выгорания термоядерного топлива (водорода, гелия, углерода и т.д. ) в недрах звёзд. При этом белый карлик представляет собой оголившееся ядро звезды на стадии красного гиганта, сбросившего оболочку, которая становится планетарной туманностью.

В достаточно массивных звёздах стадия термоядерного горения доходит до слияния лёгких атомов в атомы железа, и в ядре звезды становится много железа. При последующем увеличении внутреннего давления происходит нейтронизация вещества за счёт захвата электронов атомными ядрами, и ядро звезды теряет устойчивость. Это приводит к сверхновой с коллапсом ядра звезды, образованием нейтронной звезды, сбросом оболочки за счёт преобразования гравитационной энергии в кинетическую энергию и отскока оболочки от возникшей нейтронной звезды. Нейтронная звезда может также возникнуть в случае, когда углеродно-кислородный белый карлик превышает предельную массу (предел Чандрасекара).

Описанный сценарий может быть применён к уровню элементарных частиц. Это означает, что ещё до появления электронов и нуклонов в нашей Вселенной должны были существовать (и периодически возникают вновь) объекты, подобные по своим свойствам планетам и звёздам главной последовательности, но имеющие размеры и массы, типичные для уровня элементарных частиц. Основной силой, удерживающей эти объекты от распада, предполагается сильная гравитация. Эволюция этих объектов приводит к возникновению электронов, нюонов и нуклонов.

Свойства[править]

Для оценки массы и радиуса нюонов следует использовать коэффициенты подобия между уровнями материи: по массе Ф = 1,62∙1057 , по размерам Р = 1,4∙1019 , по скорости S = 2,3∙10-1 . Массы наблюдаемых белых карликов лежат в пределах от 0,17 до 1,33 Ms , а большинство их имеет массы около 0,6 Ms , где Ms обозначает массу Солнца. Разделив эти массы на Ф , получаем диапазон масс нюонов: от 2,1•10-28 кг до 1,63•10-27 кг, что несколько меньше массы протона, равной 1,6726•10-27 кг.

Радиусы белых карликов уменьшаются по мере роста их массы и лежат в пределах от 0,008 до 0,02 Rs , где Rs есть радиус Солнца. Если разделить эти радиусы на коэффициент подобия по размерам Р , можно оценить диапазон радиусов нюонов: от 3,98•10-13 м до 9,94•10-13 м.

Белый карлик с массой 0,6 Ms имеет радиус порядка 0,0138 Rs . [3] Соответствующий ему нюон имеет массу \(m=7,36 \cdot 10^{-28}\) кг и радиус \( r = 6,86 \cdot 10^{-13}\) м. Через массу и радиус можно определить характерную скорость частиц внутри такого нюона: $$C_x = \sqrt { \frac {k G_a m }{2r} } = 7 \cdot 10^{6}$$м/с,

где \( G_a = \frac{e^2}{4 \pi \varepsilon_{0} m_p m_e } = 1,514 \cdot 10^{29}\) м3•с–2•кг–1 есть постоянная сильной гравитации, \(~e \) – элементарный заряд, \(~\varepsilon_{0} \) – электрическая постоянная, \(~ m_p \) – масса протона, \(~ m_e \) – масса электрона, \(~ k=0,6 \) для однородного шара и увеличивается в случае, когда плотность в центре шара больше средней плотности.

Для оценки спинового характерного момента импульса нюона используется приблизительная формула: [4] $$L_s = \frac {m C_x r }{4 \pi} = 2,8 \cdot 10^{-34}$$Дж•с.

Характерный момент импульса рассматриваемого нюона превышает квантовый спин протона, равный $$ \frac {h }{4 \pi}= \frac {\hbar }{2} = 5,27 \cdot 10^{-35}$$Дж•с,

здесь \(~ h \) – постоянная Планка, \(~ \hbar \) – постоянная Дирака.

Следующим после уровня элементарных частиц является уровень праонов, которые соотносятся с нуклонами так же, как нуклоны соотносятся с нейтронными звёздами. [1] В белых карликах нуклоны соединены в атомные ядра, однако атомы находятся почти полностью в ионизованном состоянии, и смесь ядер и электронов образует вещество в виде плазмы. То же самое следует и для состояния вещества нюонов, которое должно состоять из положительно заряженных праонов и отрицательно заряженных частиц – аналогов электронов (праэлектронов).

Оценка давления и температуры в центре нюона осуществляется по формулам: [5] $$ p_c = \frac {3 \sigma_a m^2 }{8 \pi r^4}= \frac {9 G_a m^2 }{8 \pi r^4}= 1,3 \cdot 10^{23}$$Па, $$ T_c = \frac {\eta_a m m_{pr} }{3 k_{pr} r}= \frac {G_a m m_{pr} }{k_{pr} r }= 1 \cdot 10^{9}$$К,

где \(~ \sigma_a \) – коэффициент поля давления, \(~ \eta_a \) – коэффициент поля ускорений, \(~ m_{pr} = \frac {m_p}{\Phi} = 1 \cdot 10^{-84}\) кг – масса праона, \(~ k_{pr} = \frac {k}{\Phi S^2} = 1,6 \cdot 10^{-79}\) Дж/К – постоянная Больцмана для уровня праонов, \(~ k\) – постоянная Больцмана.

Концентрация праонов в центре нюона равна: $$ n_c = \frac {p_c }{k_{pr} T_c }= 8 \cdot 10^{92}$$м-3 .

Для средней по объёму нюона концентрации праонов и плотности вещества можно записать: $$ n = \frac {3 m }{ 4 \pi m_{pr} r^3}= 5,4 \cdot 10^{92}$$м-3 . $$ \rho = n m_{pr} = 5,4 \cdot 10^{8}$$кг/м3 .

Предел Чандрасекара определяет максимальную массу белого карлика, при превышении которой белый карлик может превратиться в нейтронную звезду. Эта масса зависит от химического состава и лежит в пределах от 1,38 Ms до 1,44 Ms . Разделив эту массу на коэффициент подобия по массе Ф , можно оценить максимальную массу нюона, готового превратиться в нейтрон: 1,767•10-27 кг. Для сравнения, масса нейтрона равна 1,675•10-27 кг.

Будучи нейтральным, нюон должен слабо идентифицироваться в экспериментах. Однако мюоны как заряженные нюоны достаточно доступны и с ним осуществляют множество исследований.

Мюон[править]

Основное отличие нюона от мюона заключается в том, что нюон нейтрален, а мюон имеет заряд, так как образуется из заряженного пиона.

Сильная гравитация позволяет поддерживать сферическую форму мюона несмотря на то, что он несёт на себе элементарный заряд \(~ e \). Из соотношения для гравитационной и электрической сил, действующих на элемент вещества с массой \(~ \Delta m \) и зарядом \(~ \Delta e \) на поверхности мюона, видно, что выполняется неравенство: $$ \frac { G_a m_\mu \Delta m }{r^2}> \frac {e \Delta e }{4 \pi \varepsilon_0 r^2}, \quad m^2_\mu > m_p m_e, $$

при условии, что \( \frac { \Delta m }{\Delta e }= \frac { m_\mu }{ e }\), и с учётом определения постоянной сильной гравитации \( ~ G_a \).

Мюон является заряженным нюоном минимально возможной массы, равной \( m _{\mu}= 1,88 \cdot 10^{-28}\) кг, и при такой массе вещество мюона оказывается нестабильным – в среднем через \( t _{\mu}= 2,197 \cdot 10^{-6}\) секунд мюон распадается на электрон, мюонное нейтрино и электронное антинейтрино. На уровне звёзд это выглядит так, как если бы заряженный сверхлёгкий белый карлик с массой \( ~M _{wd}= m _{\mu} {\Phi} =0,15 M_s \) за время до \( t _{wd}= \frac {t _{\mu} P}{S} = 4,2 \) миллиона лет распадался бы с излучением и образованием отрицательно заряженного объекта малой плотности. Данное время можно связать со временем охлаждения белого карлика, по истечении которого происходит рекомбинация ионов и электронов вещества, падение давления в недрах звезды и трансформация фазового состояния вещества от ион-электронной плазмы к горячему частично-ионизованному атомному газу с увеличением объёма звезды. Газовая оболочка звезды как целое не способна за счёт обычной гравитации удержать на себе какой-либо значительный электрический заряд, и заряженное вещество сбрасывается со звезды. В то же время, заряженный белый карлик или нейтронная звезда могут удержать на себе звёздный заряд величиной \(~ Q_s = e (\Phi P)^{0,5} S = 5,5 \cdot 10^{18}\) Кл, так как электроны удерживаются в атомах и ионах электрическими силами, а сами атомы вещества и нуклоны кроме обычной гравитации дополнительно скрепляются друг с другом сильной гравитацией.

Согласно теоретическим расчётам, белый карлик с массой \(~M _{wd}= 0,15 M_s \) должен иметь радиус порядка \( ~R _{wd}= 0,022 R_s \). Разделив это значение на коэффициент подобия по размерам Р , получим оценку радиуса мюона и его плотности: $$ r _{\mu} = 1,09 \cdot 10^{-12}$$м, $$ \rho_{\mu} = \frac {3 m _{\mu} }{ 4 \pi r^3_{\mu} }= 3,5 \cdot 10^{7}$$кг/м3 .

Вблизи протона мюон должен распасться под действием сильной гравитации и образовать диск вокруг протона, аналогично диску электрона согласно субстанциональной модели электрона. Плотность вещества протона \( \rho_p = \frac {3 m _p }{ 4 \pi r^3_p }= 6 \cdot 10^{17}\) кг/м3 существенно превышает плотность мюона, здесь в качестве радиуса протона взято значение \( r_p = 8,73 \cdot 10^{-16}\) м. [6] Предел Роша, при котором мюон должен распасться вблизи протона, определяется формулой: $$ R _{\mu} = r_p \left( \frac {2 \rho_p }{\rho_{\mu} }\right)^{1/3} = 2,8 \cdot 10^{-12}$$м.

В результате мюонный диск расположен гораздо ближе к ядру, чем электронный диск в атоме водорода, для которого характерным является радиус Бора \( a _B = 5,29 \cdot 10^{-11}\) м, как соответствующий электрону предел Роша.

Влияние на космологическую модель[править]

В наблюдаемых галактиках число белых карликов не превышает 10 % от числа всех звёзд, а число нейтронных звёзд приблизительно в 10 -100 раз меньше, чем белых карликов. Длительная эволюция звёздных систем, с учётом уменьшения числа белых карликов за счёт столкновений с нейтронными звёздами, может привести к тому, что в далёком будущем в Метагалактике может остаться большое количество белых карликов, сравнимое с количеством нейтронных звёзд. Если перенести эту картину на уровень элементарных частиц, следует ожидать, что помимо вещества в виде атомов и электронов в космическом пространстве должна быть значительная доля нюонов как аналогов белых карликов.

С помощью коэффициентов подобия можно вычислить отношение средней плотности нуклонного вещества в Метагалактике к суммарной плотности праонного вещества, равное 0,61. [7] Нуклоны состоят из праонов, и получается, что часть праонного вещества не входит в состав нуклонов. Приблизительно 39 % всей массы должна быть в другом виде, в частности, в виде нюонов. В результате мы можем считать нюоны хорошими кандидатами на роль нейтральных частиц тёмной материи, не имеющих заряда и проявляющих себя через гравитационное воздействие.

Кроме этого, нюоны существенно больше по размерам, чем нуклоны, что позволяет предложить новую гипотезу утомлённого света для объяснения эффекта космологического красного смещения. Суть гипотезы в том, что свет рассеивается на частицах среды согласно закону Бугера-Ламберта-Бера и теряет свою энергию. Если это считать справедливым для каждого отдельного фотона, то для экспоненциального уменьшения энергии фотона можно записать: $$ ~W = W_0 \exp (\sigma n d),$$ $$ ~W = W_0 \exp (H d/c),$$

где \(~ W_0 \) есть энергия фотона при его возникновении, \(~ \sigma \) обозначает сечение взаимодействия фотонов с нюонами, равное по порядку величины сечению нюона, \(~ n \) – средняя концентрация нюонов в космическом пространстве, \(~ d \) – путь, пройденный фотоном, \(~ H \) – постоянная Хаббла, \( ~c \) – скорость света.

Отсюда следует соотношение вида \( ~ H = \sigma n c \). Если эффект красного смещения вызывается взаимодействием фотонов с нюонами, то красное смещение может быть нерегулярным в разных направлениях на небе, как следствие разной средней концентрации нюонов на пути фотонов. Такой эффект действительно наблюдается, приводя к отличающимся почти в два раза значениям постоянной Хаббла у исследователей, изучающих разные участки неба. Рассеяние фотонов на нюонах позволяет объяснить также наблюдаемое изменение количества фотонов от удалённых сверхновых, выражающееся в том, что эти сверхновые кажутся на 10-15 % дальше, чем они есть на самом деле, а их звёздные величины в максимуме блеска отличаются от звёздных величин близких сверхновых. Кроме этого, нюоны могут термализовать звёздное излучение, превращая его в наблюдаемое реликтовое излучение и выступая в роли глобального чёрного тела. Указанные свойства нюонов подвергают сомнению модель Большого взрыва.

См. также[править]

Ссылки[править]

  1. а б Федосин С.Г. Физические теории и бесконечная вложенность материи. Пермь, 2009, 844 стр., Табл. 21, Ил.41, Библ. 289 назв. ISBN 978-5-9901951-1-0.
  2. Wang Zhongxiang, Chakrabarty Deepto, Kaplan David L. A Debris Disk Around An Isolated Young Neutron Star. arXiv: astro-ph / 0604076 v1, 4 Apr 2006.
  3. M.A. Barstow, H. E. Bond, M.R. Burleigh, S.L. Casewell, J. Farihi, J.B. Holberg, I. Hubeny. Refining our knowledge of the white dwarf mass-radius relation. Eds Patrick Dufour. Proceedings of the 19th European White Dwarf Workshop, Montreal, 11-15 August, 2014.
  4. Федосин С. Г. Физика и философия подобия от преонов до метагалактик, Пермь: Стиль-МГ, 1999, ISBN 5-8131-0012-1, 544 стр., Табл.66, Ил.93, Библ. 377 назв.
  5. Fedosin S.G. The Integral Energy-Momentum 4-Vector and Analysis of 4/3 Problem Based on the Pressure Field and Acceleration Field. American Journal of Modern Physics. Vol. 3, No. 4, pp. 152-167 (2014). http://dx.doi.org/10.11648/j.ajmp.20140304.12 . // Интегральный 4-вектор энергии-импульса и анализ проблемы 4/3 на основе поля давления и поля ускорений.
  6. Fedosin S.G. The radius of the proton in the self-consistent model. Hadronic Journal, Vol. 35, No. 4, pp. 349-363 (2012). // Радиус протона в самосогласованной модели.
  7. Fedosin S.G. Cosmic Red Shift, Microwave Background, and New Particles. Galilean Electrodynamics, Vol. 23, Special Issues No. 1, pp. 3-13 (2012); статья на русском языке: Красное смещение и космическое микроволновое фоновое излучение как следствие взаимодействия фотонов с новыми частицами.

Внешние ссылки[править]